bozon Higgsa

Bozon Higgsa (H)

Klasyfikacja
Bozon cząstek elementarnych
nieruchomości
ładunek elektryczny neutralny
Wymiary 2,23 · 10-25  kg
Energia spoczynkowa 125.10 (14)  GeV
Kręcić się 0
Średnia długość życia ok. 10 −22  s
Interakcje słaba
grawitacja
zgodnie z mechanizmem Higgsa ze wszystkimi cząstkami o masie

Bozon Higgsa lub Higgs cząstka jest elementarna cząstka nazwany po brytyjski fizyk Peter Higgs z Modelu Standardowego fizyki cząstek elementarnych . Jest elektrycznie obojętny , ma spin 0 i zanika po bardzo krótkim czasie.

Cząstka Higgsa należy do mechanizmu Higgsa , teorii zaproponowanej już w latach sześćdziesiątych XX wieku, zgodnie z którą wszystkie cząstki elementarne (np. elektron) poza bozonem Higgsa uzyskują swoją masę tylko poprzez oddziaływanie z wszechobecnym polem Higgsa .

Do eksperymentalnego dowodu bozonu Higgsa i wyznaczenia jego masy potrzebne są akceleratory cząstek o wystarczającej energii i jasności , dlatego dowód nie był skuteczny przez kilkadziesiąt lat. Dopiero w lipcu 2012 r. centrum akceleracyjne CERN opublikowało dowody na istnienie cząstki w Wielkim Zderzaczu Hadronów, która może być bozonem Higgsa. Po potwierdzeniu tego założenia analizą dalszych danych, potwierdzenie eksperymentalne uznano za tak zaawansowane, że François Englert i Peter Higgs otrzymali w 2013 roku Nagrodę Nobla w dziedzinie fizyki za teoretyczne opracowanie mechanizmu Higgsa . Skoordynowana na szczeblu międzynarodowym ocena uzyskanych danych pomiarowych będzie kontynuowana przez lata w celu dalszego przetestowania całego obrazu i udoskonalenia go, jeśli zajdzie taka potrzeba.

Cząstka Higgsa w modelu standardowym

Symulacja rozpadu cząstki Higgsa na detektorze CMS

Elementy składowe standardowego modelu fizyki cząstek elementarnych można podzielić na cztery grupy: kwarki (podstawowe elementy budulcowe jąder atomowych), leptony (np. elektron ), bozony cechowania (które pośredniczą w oddziaływaniach między cząstkami) oraz Pole Higgsa .

W fizyce druga kwantyzacja eliminuje wyraźny kontrast między cząstkami a falami , cząstka jest reprezentowana jako wzbudzony stan odpowiedniego pola kwantowego . W związku z tym bozon Higgsa odpowiada mechanice kwantowej wzbudzeniu pola Higgsa, które objawia się jako wykrywalna cząstka.

Wyrażone w przenośni, pole Higgsa odpowiada strunie skrzypiec lub gitary , jako system wibracyjny o stanie podstawowym i wibracjach. Na tym obrazie bozon Higgsa odpowiada wzorcowi wibracji struny za pomocą pewnej metody zasilania energią w charakterystycznej wibracji, która została przesunięta i pobudzona. Słychać to na strunie jako ton o określonej wysokości. Dokładnie to „wprawianie w drgania struny” ma miejsce tylko podczas zderzeń w wysokoenergetycznych akceleratorach cząstek ze względu na wymagane bardzo wysokie energie . Wraz z dowodem bozonu Higgsa dostarczono również dowód dla podstawowego pola Higgsa.

Mechanizm Higgsa

Głównym powodem, dla którego bozon Higgsa jest tak ważny dla fizyki cząstek elementarnych, jest to, że jego istnienie jest przewidywane przez mechanizm Higgsa, integralną część Modelu Standardowego.

Z powodów matematycznych teoria cechowania , która jest fundamentalna dla Modelu Standardowego, wymaga, aby bozony cechowania, które powodują interakcje między innymi cząstkami, same były cząstkami bez masy. Tak jest w przypadku bozonu cechowania oddziaływania elektromagnetycznego , fotonu , oraz bozonów cechowania oddziaływania silnego , gluonów , ale nie w przypadku bozonów cechowania oddziaływania słabego , bozonów W i Z. Mają one stosunkowo dużą masę, co powoduje, że krótki zasięg sprawia, że ​​„słabe oddziaływanie” wydaje się tak słabe w stosunku do oddziaływania elektromagnetycznego.

Mechanizm Higgsa pokazuje, że bezmasowe bozony W i Z w pierwotnym równaniu teorii mogą pojawiać się we wszystkich dalszych równaniach jako cząstki o określonej masie. Aby to zrobić, musisz pozwolić im wejść w interakcję z innym polem fizycznym, polem Higgsa, które zostało specjalnie w tym celu wprowadzone. Podstawowymi wzbudzeniami pola Higgsa są bozony Higgsa. Mechanizm Higgsa umożliwia stworzenie podstawowej teorii cechowania, w której oddziaływania elektromagnetyczne i słabe są zunifikowane, tworząc oddziaływanie elektrosłabe . Ich oddziaływanie z polem Higgsa wyjaśnia masy fermionowych cząstek elementarnych (kwarków i leptonów).

Masa cząstek elementarnych, właściwość poprzednio uważana za pierwotną, jest zatem interpretowana jako wynik nowego typu interakcji. Jedynie pochodzenie samej masy Higgsa wymyka się tej interpretacji, pozostaje niewyjaśnione.

Dowody eksperymentalne

Zgodnie z dotychczasowymi wynikami, bozon Higgsa ma bardzo dużą masę około 125 GeV/c 2 w porównaniu z większością innych cząstek elementarnych  - odpowiada to około dwóm atomom żelaza (dla porównania: bozon Z ma masę 91 GeV /c 2 , mion 106 MeV / c 2 , elektron 511 keV / c 2 , neutrino elektronowe mniejsze niż 1,1 eV / c 2 ).

Akceleratory dużych cząstek są wykorzystywane do generowania energii środka ciężkości potrzebnej do generowania .  Bozon Higgsa, ze względu na krótki czas życia, wynoszący około 10–22 s, rozpada się praktycznie w miejscu swojego powstania na inne cząstki elementarne, najlepiej na te o największej możliwej masie. W eksperymentach mierzone są te produkty rozpadu i ich właściwości, a zmierzone wartości porównuje się z symulacjami komputerowymi eksperymentu zi bez bozonu Higgsa. W szczególności przeszukuje się możliwe kombinacje produktów rozpadu, aby zobaczyć, czy pewna niezmienna masa występuje z większą częstotliwością, niż można by oczekiwać na podstawie znanych innych reakcji.

Ponieważ fluktuacje statystyczne mogą również symulować taki sygnał, o odkryciu nowej cząstki mówi się na ogół tylko wtedy, gdy koincydencja wymagała średnio 3,5 miliona lub więcej prób (przypadkowo!) Doprowadzenia do tak znaczącego zdarzenia (mówi się o znaczeniu co najmniej 5 σ). Odpowiada to w przybliżeniu częstotliwości odbierania „ogonów” 22 razy podczas rzucania uczciwą dwustronną monetą 22 razy.

Bozon Higgsa i przyczyna masy

W uproszczonych przedstawieniach bozon Higgsa jest często pokazywany na całej planszy jako przyczyna masy. Jest to błędne lub nieprecyzyjne z kilku powodów:

  • Z jednej strony mamy do czynienia z polem Higgsa , które jest wszędzie obecne z taką samą siłą i oddziałuje z cząstkami elementarnymi Modelu Standardowego, dzięki czemu zachowują się one tak, jakby miały pewną, niezmienną masę; Fotony i gluony są wykluczone, ponieważ nie wchodzą w interakcję z polem Higgsa.
  • Co więcej, masa samego bozonu Higgsa nie została najpierw wyjaśniona na podstawie interakcji z polem Higgsa, ale została założona w Modelu Standardowym jako warunek wstępny umożliwienia działania mechanizmu Higgsa.
  • Wartości mas cząstek wynikające z pola Higgsa przyczyniają się tylko do ok. 1% masy ważenia zwykłej materii , ponieważ opiera się to na równoważności masy i energii na wszystkich oddziaływaniach jej składników. Dlatego ponad 99% masy ważenia pochodzi z silnego wiązania między kwarkami w nukleonach jąder atomowych. Masy kwarków i elektronów generowane przez pole Higgsa stanowią jedynie pozostały 1%.

fabuła

Rozwój teorii

Peter Higgs (2009)

W 1964 roku Peter Higgs i dwa zespoły badawcze – z jednej strony François Englert i Robert Brout , z drugiej Gerald Guralnik , Carl R. Hagen i TWB Kibble  – niezależnie i mniej więcej jednocześnie rozwinęli ten sam formalny mechanizm, dzięki któremu początkowo bezmasowe cząstki elementarne wchodzić w interakcję z polem tła ("pole Higgsa") stają się ogromne. Chociaż wszystkie trzy artykuły ukazały się jeden po drugim w tym samym numerze czasopisma Physical Review Letters , a Englert i Brout złożyli swój rękopis nieco wcześniej, tak że ich publikacja znalazła się przed publikacją innych autorów, pole i jego cząstka ( kwant pola ) zostały nazwane na cześć samego Higgsa. Był jedynym, który mówił wyraźnie o nowej cząstce.

Mechanizm Higgsa został pierwotnie opracowany w sposób analogiczny do fizyki ciała stałego i został tylko formułowane dla Abelowych teorii cechowania . Po tym przeniesiono do nie- Abelowych wzorcowych teorii ( Yang Mills teorii ) przez TWB Kibble 1967 , mechanizm może być zastosowana do oddziaływania słabego. Doprowadziło to do przewidywania - eksperymentalnie potwierdzonych w 1983 r. - dużych mas bozonów W i Z odpowiedzialnych za oddziaływanie słabe .

W dwóch niezależnych pracach Steven Weinberg w 1967 i Abdus Salam w 1968 zastosowali mechanizm Higgsa do teorii elektrosłabości Sheldona Lee Glashowa i w ten sposób stworzyli standardowy model fizyki cząstek elementarnych, za który wszyscy trzej otrzymali w 1979 roku Nagrodę Nobla w dziedzinie fizyki .

Termin „Boga Cząstka”, który jest używany w popularnych przedstawieniach, ale rzadko w poważnej nauce, pochodzi od wydawnictwa, w którym noblista Leon Max Lederman chciał opublikować swoją książkę Cholerna cząstka . Wydawca zmusił go do użycia tytułu w książce God Particle: Jeśli wszechświat jest odpowiedzią, jakie jest pytanie? („Boska cząstka: Jeśli wszechświat jest odpowiedzią, jakie jest pytanie?”) Zmienić.

Sam Peter Higgs odrzuca termin God Particle, ponieważ może on zranić ludzi religijnych.

Wyszukiwanie eksperymentalne

Przegląd

  • Procesy tworzenia i rozpadu (selekcja)

  • Każdy z dwóch gluonów generuje parę kwark górny/antytop , które łączą się, tworząc bozon Higgsa

  • Dwa kwarki emitują bozony W lub Z, które łączą się, tworząc bozon Higgsa

  • Rozpad bozonu Higgsa na dwa fotony

  • Rozpad bozonu Higgsa na cztery elektrycznie naładowane leptony

Powyższe rysunki pokazują dwa mechanizmy po lewej w postaci diagramów Feynmana, które przyczyniają się do produkcji bozonu Higgsa w LHC . Po prawej stronie pokazano dwie możliwe ścieżki rozpadu („ kanały rozpadu ”) dla bozonów Higgsa. Rozpad bozonu Higgsa na dwa fotony oznacza, że ​​w eksperymencie akceleratorowym, w porównaniu z modelem bez bozonu Higgsa, generowanych jest więcej par fotonów o środku masy lub masie niezmiennej równej masie bozonu Higgsa. Ponieważ sam bozon Higgsa nie oddziałuje z fotonami, rozpad musi zachodzić przez pośrednie cząstki naładowane elektrycznie (na powyższym schemacie przez naładowany fermion ). Rozpad bozonu Higgsa na cztery elektrycznie naładowane leptony za pomocą pośrednich bozonów Z, wraz z rozpadem na dwa fotony, jest jednym z najważniejszych kanałów odkrycia bozonu Higgsa. Dzięki systematycznym połączonym poszukiwaniom tych rozpadów można było znaleźć wyraźne oznaki istnienia odpowiedniej cząstki na dwóch niezależnych detektorach LHC. Lokalne znaczenie wynosi tutaj 5,9 σ, co w dużej mierze wyklucza błąd w odkryciu.

Wyniki

Ponieważ wiele szczególnych właściwości takiego oddziaływania elektrosłabego zostało bardzo dobrze potwierdzonych doświadczalnie, model standardowy z cząstką Higgsa jest uważany za prawdopodobny. Już w 1977 roku Lee, Quigg i Thacker oszacowali teoretyczną maksymalną masę cząstki Higgsa jako TeV / c 2 .

Po eksperymentach z innymi cząstkami masa bozonu Higgsa, jeśli istnieje, powinna wynosić co najwyżej 200 GeV/ c 2 . (Dla porównania: proton i neutron mają po około 1 GeV / c 2 ) Jeśli w tym obszarze nie znaleziono żadnej cząstki Higgsa, niektóre teorie przewidywały multiplet Higgsa, który można by również zrealizować przy wyższych energiach.

Już w 2003 roku oceny danych w LEP w CERN pozwoliły określić 114,4 GeV / c 2 jako dolną granicę masy.

Ponadto pomiary eksperymentów CDF i D0 (2010) na Tevatronie wykonane przez Fermilab wykluczyły zakres 156–175 GeV/ c 2 .

W grudniu 2011 r. i lutym 2012 r. opublikowano wstępne raporty z eksperymentów w LHC w CERN, zgodnie z którymi istnienie bozonu Higgsa Modelu Standardowego w różnych zakresach mas można było z wysokim poziomem ufności wykluczyć. Tutaj oceniono dane z 2011 roku dotyczące zderzeń cząstek w centrum masy o energii około 7 TeV. Zgodnie z tymi wynikami masa bozonu Higgsa, jeśli istnieje, mieści się w zakresie od 116 do 130 GeV/ c 2 ( ATLAS ) lub 115 do 127 GeV/ c 2 ( CMS ).

Można było uzyskać pierwsze oznaki istnienia cząstki. W tych detekcjach zmierzono masę od 124 do 126 GeV/ c 2 z lokalnym znaczeniem ponad 3 σ. Jednak do uznania za odkrycie naukowe w fizyce cząstek elementarnych wymagane jest co najmniej 5 σ. W lipcu dalsza analiza danych z 2011 r. przeprowadzona przez ATLAS wykazała lokalne znaczenie 2,9 σ przy około 126 GeV/ c 2 .

Grupy CDF i DØ obecnie wycofanego z eksploatacji Tevatron również dostarczyły nowych ocen danych w marcu i lipcu 2012 r., które zawierały możliwe wskazania bozonu Higgsa w zakresie 115–135 GeV/ c 2 , z istotnością 2,9 σ.

4 lipca 2012, eksperymenty LHC ATLAS i CMS opublikowane wyniki, zgodnie z którym cząstki o masie 125-127 GeV / C 2 została znaleziona. Ponadto oceniono dane z 2012 r. dotyczące zderzeń cząstek przy energii środka masy wynoszącej około 8 TeV. Istotność lokalna osiągnęła w obu eksperymentach 5 σ, przy czym włączenie kolejnych kanałów w CMS nieznacznie zmniejszyło istotność statystyczną danej wartości (4,9 σ). Masy nowej cząstki okazały się ~126.5 GeV / c 2 (Atlas) i 125,3 ± 0,6 GeV / c 2 (CMS).

W dniu 31 lipca 2012 r. ATLAS poprawił analizę danych poprzez włączenie kolejnego kanału i tym samym zwiększył istotność do 5,9 σ przy masie 126 ± 0,4 (stat) ± 0,4 (sys) GeV/ c 2 . CMS również zwiększył istotność do 5 σ przy masie 125,3 ± 0,4 (stat) ± 0,5 (sys) GeV/ c 2 .

Aby upewnić się, że znaleziona cząstka jest faktycznie bozonem Higgsa Modelu Standardowego, konieczne było uzyskanie i ocenę dalszych danych. W szczególności należało to zbadać pod kątem znalezionej cząstki, z jaką częstotliwością występują różne możliwe kombinacje innych cząstek, na które się rozpada. W odniesieniu do bozonu Higgsa odnosi się konkretna prognoza: prawdopodobieństwo wytworzenia cząstki podczas rozpadu wzrasta proporcjonalnie do kwadratu masy cząstki. W listopadzie 2012 roku współpraca ATLAS i CMS opublikowała wyniki dotyczące pięciu różnych kanałów rozpadu (rozpad na (1) dwa kwanty gamma, (2) cztery elektrony lub miony, (3) dwa elektrony/miony i dwa neutrina, (4) dwa leptony lub (5) dwa dolne kwarki). Nie są one sprzeczne z przewidywaniami Modelu Standardowego, ale nadal obfitowały w obszary niepewności, które były zbyt duże, aby można było wywnioskować ostateczne potwierdzenie.

W marcu 2013 r. ATLAS i CMS przedstawiły nowe analizy, które potwierdzają, że nowa cząstka pasuje do przewidywań dla bozonu Higgsa, co potwierdziły również pomiary z 2015 i 2016 r.

W lipcu 2018 r. ogłoszono, że w CERN (Atlas Collaboration, CMS) wykryto długo poszukiwany rozpad bozonu Higgsa na dwa dolne kwarki . Oddzielenie kwarków dolnych od rozpadów bozonu Higgsa od szumu tła (powstawanie kwarków dolnych z innych źródeł) było możliwe dzięki postępowi w analizie danych z uczeniem maszynowym. Wykryto, że zanik jest większy niż pięć odchyleń standardowych z analizy danych w ciągu kilku lat przy energiach zderzeń 7, 8 i 13 TeV. Kiedy w 2012 roku odkryto bozon Higgsa, zaobserwowano rzadsze kanały rozpadu, takie jak rozpad na dwa fotony, a sprzężenie bozonu Higgsa z najcięższymi fermionami ( tau lepton , kwark górny ) już zaobserwowano. Wstępne dane dotyczące szybkości zaniku są zgodne z Modelem Standardowym. Obserwację ocenia się jako sukces w zrozumieniu fizyki Higgsa, która została już osiągnięta i jest cytowana na poparcie planowanej modernizacji LHC do LHC o wysokiej jasności.

Bozony Higgsa poza Modelem Standardowym

Supersymetria

W minimalnym supersymetrycznym modelu standardowym (MSSM), rozszerzeniu standardowego modelu supersymetrii , istnieje pięć bozonów Higgsa, trzy „neutralne” i dwa „naładowane” (terminy „neutralny” i „naładowany” są jak w przypadku cechowania elektrosłabego teorii) są zdefiniowane):

Bozony Higgsa w MSSM
zawarte w ... Wymiary Ładunek elektryczny Właściwość symetrii
neutralny załadowany
Model standardowy
(bozon Higgsa) 		rel. łatwo - skalarny
MSSM ciężki
- pseudoskalarny

Cząstka A jest nieparzysta w odniesieniu do symetrii CP , tj. tj. jest to pseudoskalar , podczas gdy bozony h i H są parzyste CP ( skalary ). Ponadto cząstka A nie łączy się z bozonami cechowania W + , W - lub Z.

W zależności od zastosowanego scenariusza wzorcowego , bozon h ma teoretycznie dozwoloną masę maksymalnie 133 GeV/ c 2 i dlatego jest szczególnie podobny do bozonu Higgsa z modelu standardowego.

W uzupełnieniu do tych pięciu Bozon Higgsa, pięć więcej, tak zwane Higgsinos są postulowane jako Super partnerów w tym modelu .

Cząstki złożone

Pomysł, że bozon Higgsa nie jest cząstką elementarną, ale cząstką złożoną, jest m.in. B. leczony w teoriach technikoloru . Tutaj zakłada się, że istnieje nowe oddziaływanie silne i że bozon Higgsa jest stanem wiązania tego oddziaływania. W 2013 roku duńscy i belgijscy naukowcy odkryli, że poprzednie pomiary były również zgodne z Technicolorem.

Inne podejście do wyjaśnienia mas cząstek jako alternatywy dla mechanizmu Higgsa opiera się na założeniu, że cząstki, kwarki i leptony, które wcześniej uważano za fundamentalne i punktowe , również składają się z „haplonów” i że ich masa jest odpowiednikiem masy interakcja między haplonami. Na tym zdjęciu nowo odkryta w CERN cząstka jest również bozonem złożonym z haplonów.

Filmy dokumentalne

literatura

  • Gordon Kane: Cząstka Higgsa. Sekret tłumu . W: Spektrum nauki . Nie. 2 , 2006, ISSN  0170-2971 , s. 36-43 .
  • John F. Gunion, Sally Dawson, Howard E. Haber: Przewodnik łowcy Higgsa . Perseus Publ., Cambridge Mass 2000, ISBN 0-7382-0305-X .
  • Walter Greiner : teoria cechowania oddziaływań słabych . Thun, Frankfurt nad Menem 1995, ISBN 3-8171-1427-3 , s. 133 ff .
  • Karl Jakobs, Chris Seez: Odkrycie Bozonu Higgsa . W: Scholarpedia . taśma 10 , nie. 9 , 2015, s. 32413 , doi : 10.4249 / researchpedia.32413 .

linki internetowe

Commons : Higgs Boson  - kolekcja obrazów, filmów i plików audio
Wikisłownik: Bozon Higgsa  - wyjaśnienia znaczeń, pochodzenie słów, synonimy, tłumaczenia

Referencje i komentarze

  1. ↑ Informacje o właściwościach cząstek (pole informacyjne) zaczerpnięto z:
    PA Zyla et al. ( Particle Data Group ): Przegląd fizyki cząstek w 2020 roku. W: Teoria prognostyczna. Eksp.fizyczne 2020, 083C01 (2020). Dostęp 30 lipca 2021 r .
  2. ↑ a b Eksperymenty CERN obserwują cząstkę zgodną z długo poszukiwanym bozonem Higgsa . Komunikat prasowy z CERN. 4 lipca 2012 . Źródło 15 października 2012 .
  3. ↑ a b Nowe wyniki wskazują, że cząstka odkryta w CERN-ie jest bozonem Higgsa . Komunikat prasowy z CERN. 14 marca 2013 . Źródło 14 marca 2013 .
  4. ^ Nobelprize.org: Nagroda Nobla w dziedzinie fizyki 2013 . Źródło 08.10.2013 .
  5. ↑ Przykładem zbliżających się dyskusji, których nie wyprzedziło poprzednie odniesienie, jest zapowiedź publicznego „panelu ekspertów”, który odbył się w połowie lutego 2013 r. w ramach spotkania AAAS .
  6. ↑ M. Strassler: Model standardowy Higgsa. W: „O szczególnym znaczeniu” (blog). 13 grudnia 2011, obejrzano 15 lipca 2012 .
  7. ↑ Wkład Davida Spiegelhaltera do wartości liczbowej 1:3,5 miliona jako reakcja na niepoprawną reprezentację w artykule Nature dotyczącym poszukiwania cząstek Higgsa . Niezwykle duża liczba 3,5 miliona jest odwrotnością bardzo małej liczby p wymienionej poniżej ; 5,0 σ odpowiada p = 2,8 × 10-7 .
  8. ↑ PW Higgs: Złamane symetrie, bezmasowe cząstki i pola cechowania . W: Fiz. Łotysz. . 12, 1964, s. 132. doi : 10.1016 / 0031-9163 (64) 91136-9 .
  9. ↑ PW Higgs: Złamane symetrie i masy bozonów cechowania . W: Fiz. Ks. . 13, 1964, s. 508. doi : 10.1103 / PhysRevLett.13.508 .
  10. ^ F. Englert, R. Brout: Złamana symetria i masa mezonów wektora cechowania . W: Fiz. Ks. . 13, 1964, s. 321. doi : 10.1103 / PhysRevLett.13.321 .
  11. ↑ GS Guralnik, CR Hagen, TWB Kibble: Globalne prawa zachowania i cząstki bezmasowe . W: Fiz. Ks. . 13, 1964, s. 585. doi : 10.1103 / PhysRevLett.13.585 .
  12. ↑ W tzw. grupach abelowych zakłada się, że – podobnie jak w przypadku mnożenia dwóch liczb rzeczywistych – gdy dwa elementy grupy a lub b są wykonywane jeden po drugim, kolejność nie ma znaczenia, a × b = b × a . Nie dotyczy to grup nieabelowych.
  13. ^ TWB Kibble: Łamanie symetrii w nieabelowych teoriach cechowania . W: Fiz. ks . 155, 1967, s. 1554. doi : 10.1103 / PhysRev.155.1554 .
  14. ^ S. Weinberg: Model leptonów . W: Fiz. Ks. . 19, 1967, s. 1264. doi : 10.1103 / PhysRevLett.19.1264 .
  15. ^ A. Salam: Oddziaływania słabe i elektromagnetyczne . W: proc. Symp Nobla . 8, 1968, s. 367-377.
  16. ^ SL Glass Show: Częściowe symetrie oddziaływań słabych . W: Nukl. Fiz. . 22, 1961, s. 579. doi : 10.1016 / 0029-5582 (61) 90469-2 .
  17. ↑ Bozon Higgsa: Nadzieja na Boską Cząstkę. Pod adresem : Spiegel online . 7 grudnia 2011 r.
  18. ↑ Akcelerator cząstek LHC: Dlaczego bozon Higgsa jest również nazywany „Boską cząstką”? Pod adresem : Zeit online . 7 kwietnia 2010. Strona 2/2 w W zaporze Wielkich Wybuchów.
  19. ^ Cząstka Boga. (PDF). Str. 2.
  20. ^ Wszystko oprócz cząstki Boga . Opiekun. 29 maja 2009 . Źródło 6 lipca 2012 .
  21. ↑ James Randerson: Ojciec „Boskiej cząstki” . W: The Guardian , 30 czerwca 2008. 
  22. ↑ Wywiad: Człowiek stojący za „cząstką Boga”. W: Nowy naukowiec . 13 września 2008, s. 44-45.
  23. ↑ 5,9 σ odpowiada tak zwanej wartości p ~ 10 -9 (patrz przypis powyżej); 5,0 σ ma wartość p 2,8 ×  10-7 .
  24. ↑ Bardzo sugestywny wykres na przestrzeni dziesięciu masowych dekad, dla całego zakresu od 110 do 150 GeV/c 2 , można znaleźć w artykule Markusa Schumachera i Christiana Weisera: Bozon Higgsa czy nie Higgsa? Physik Journal 11 (8/9) 2012, s. 18–20, rys. 2. Uwaga na tym rysunku: Jednak ekstremalnie głębokie „wgłębienia” obserwowane za pomocą obu detektorów dla masy nowej cząstki również mają szerokość, która nie można pominąć (tzn. nie ma sensu podawać masy nowej cząstki wyjątkowo ostro; dodatkowo konieczna jest wartość niedokładności wyznaczenia masy).
  25. ^ Grupa Robocza LEP ds. Wyszukiwania Bozonu Higgsa: Wyszukiwanie bozonu Higgsa modelu standardowego w LEP . W: Fizyka Litery B . 565, 2003, s. 61-75. arxiv : hep-ex / 0306033 . doi : 10.1016 / S0370-2693 (03) 00614-2 .
  26. ↑ Eksperymenty Fermilaba zawężają dozwolony zakres mas bozonu Higgsa . Fermilab. 26 lipca 2010 . Źródło 28 kwietnia 2012 .
  27. ↑ Współpraca CDF i D0: Połączone górne limity CDF i D0 dla produkcji bozonu Higgsa w standardowym modelu z maksymalnie 8,6 fb-1 danych . W: Materiały konferencyjne EPS 2011 . 2011. arxiv : 1107.5518 .
  28. ↑ ATLAS Collaboration: Połączone wyszukiwanie bozonu Higgsa Modelu Standardowego przy użyciu do 4,9 fb-1 danych o zderzeniach pp przy √s = 7 TeV z detektorem ATLAS w LHC . W: Fizyka Litery B . 710, nr 1, 2012, s. 49-66. arxiv : 1202.1408 . doi : 10.1016 / j.physletb.2012.02.044 .
  29. ↑ CMS Collaboration: Połączone wyniki poszukiwań bozonu Higgsa modelu standardowego w zderzeniach pp przy √s = 7 TeV . W: Fizyka Litery B . 710, nr 1, 2012, s. 26-48. arxiv : 1202,1488 . doi : 10.1016 / j.physletb.2012.02.064 .
  30. ↑ Eksperymenty ATLAS i CMS dostarczają artykuły o wyszukiwaniu Higgsa . Komunikat prasowy CERN-u. 7 lutego 2012 . Źródło 2 grudnia 2015 .
  31. ↑ C. Mydło: hazard CERN-u pokazuje niebezpieczeństwa, nagrody za obstawianie szans . W: Nauka . 289, nr 5488, 2000, s. 2260-2262. doi : 10.1126 / nauka.289.5488.2260 .
  32. ↑ ATLAS Collaboration: Połączone poszukiwanie bozonu Higgsa Modelu Standardowego w zderzeniach pp przy √s = 7 TeV z detektorem ATLAS . W: Przegląd fizyczny D . 86, nr 3, 2012, s. 032003. arxiv : 1207.0319 . doi : 10.1103 / PhysRevD.86.032003 .
  33. ↑ Naukowcy z Tevatron ogłaszają swoje ostateczne wyniki dotyczące cząstki Higgsa . Prasa Fermilab. 2 lipca 2012 . Źródło 2 lipca 2012 .
  34. ↑ Współpraca CDF i D0: Zaktualizowane połączenie wyszukiwania CDF i D0 dla produkcji bozonu Higgsa w modelu standardowym z maksymalnie 10,0 fb-1 danych . 3 lipca 2012, arxiv : 1207.0449 .
  35. ↑ Najnowsze wyniki wyszukiwania ATLAS Higgs . ATLAS. 4 lipca 2012 . Źródło 28 sierpnia 2017 .
  36. ^ Współpraca ATLAS: Observation of an Excess of Events in the Search for the Standard Model Bozon Higgs z detektorem ATLAS w LHC . W: ATLAS-CONF-2012-093 . 2012.
  37. ↑ Obserwacja nowej cząstki o masie 125 GeV . CMS. 4 lipca 2012 . Źródło 4 lipca 2012 .
  38. ^ Współpraca z CMS: Obserwacja nowego bozonu o masie blisko 125 GeV . W: CMS-PAS-HIG-12-020 . 2012.
  39. ^ Współpraca ATLAS: Obserwacja nowej cząstki w poszukiwaniu bozonu Higgsa modelu standardowego z detektorem ATLAS w LHC . W: Fizyka Litery B . 716, nr 1, 2012, s. 1-29. arxiv : 1207.7214 . doi : 10.1016 / j.physletb.2012.08.020 .
  40. ↑ Współpraca z CMS: Obserwacja nowego bozonu o masie 125 GeV w eksperymencie CMS w LHC . W: Fizyka Litery B . 716, nr 1, 2012, s. 30-61. arxiv : 1207.7235 . doi : 10.1016 / j.physletb.2012.08.021 .
  41. ^ Współpraca ATLAS: Higgs Property Measurement z detektorem ATLAS . 2012 ( cern.ch [dostęp 6 lutego 2020]).
  42. ↑ Graficzne przygotowanie wyników.
  43. ↑ Współpraca ATLAS: Połączone pomiary produkcji bozonów Higgsa i szybkości zaniku w stanach końcowych H → ZZ ∗ → 4ℓ i H → γγ przy użyciu danych o zderzeniach pp przy √s = 13 TeV w eksperymencie ATLAS . 8 sierpnia 2016 . Źródło 27 sierpnia 2016 .
  44. ↑ Współpraca z CMS: Zaktualizowano pomiary produkcji bozonów Higgsa w kanale rozpadu difotonu przy √s = 13 TeV w zderzeniach pp w CMS. . 5 sierpnia 2016 . Źródło 27 sierpnia 2016 .
  45. ↑ Współpraca z CMS: Pomiary właściwości bozonu Higgsa i poszukiwanie dodatkowego rezonansu w stanie końcowym czteroleptonowym przy √s = 13 TeV . 5 sierpnia 2016 . Źródło 27 sierpnia 2016 .
  46. ↑ Naukowcy po raz pierwszy zaobserwowali rozpad cząstek Higgsa na kwarki dolne. Spiegel Online, 28 sierpnia 2018 r.
  47. ^ Zaobserwowano długo poszukiwany rozpad bozonu Higgsa. Eksperyment Atlas, sierpień 2018.
  48. ↑ David Eriksson: H ± W ∓ produkcja w LHC. High Energy Physics, Uppsala University, seminarium IKP, 6 października 2006 ( PDF; 2,5 MB. ( Memento z 10 czerwca 2007 w Internet Archive )).
  49. ↑ Janusz Rosiek: Kompletny zestaw reguł Feynmana dla MSSM - w tym Errata. 6 listopada 1995, KA-TP-8-1995, arxiv : hep-ph / 9511250 , doi: 10.1103 / PhysRevD.41.3464 .
  50. ↑ Fizyka cząstek. Higgs nie musi być Higgsem. W: Golem.de. Źródło 24 sierpnia 2016 .
  51. ↑ Technicolor Higgs w świetle danych LHC . 9 września 2013, arxiv : 1309.2097v1 .
  52. ↑ Harald Fritzsch : Złożone słabe bozony w Wielkim Zderzaczu Hadronów . arxiv : 1307.6400 .